หากคุณโชคดีพอที่จะอยู่ในที่ที่มีท้องฟ้ามืดมิด คุณจะรู้ว่าทางช้างเผือกเป็นภาพที่ตระหง่านอย่างแท้จริง แต่คุณจะถ่ายภาพความงดงามของมันด้วยกล้องได้อย่างไร จากสหราชอาณาจักรได้รวบรวมอินโฟกราฟิกพร้อมคำแนะนำที่เป็นประโยชน์บางประการ ภาพด้านบนเป็นข้อความที่ตัดตอนมา และคุณสามารถดู อินโฟกราฟิกทั้งหมด ได้ที่นี่ ช่วงปลายเดือนมิถุนายน เป็นศิลปินเคลือบฟันชาวอเมริกัน
ที่มีชื่อเสียง
ซึ่งสามี เป็นวิศวกรที่ดูแลการก่อสร้างในช่วงแรกในแคลิฟอร์เนีย นั่นเป็นวิธีที่จูนได้รับภาพวาดเชิงกลของส่วนประกอบ ที่เธอกลายเป็นวัตถุศิลปะที่ยอดเยี่ยม ผลงานของเธอเป็นหัวข้อของการจัดแสดงย้อนหลัง ซึ่งจะจัดไปจนถึงวันที่ 27 สิงหาคม ในกรุงวอชิงตัน ดี.ซี. คุณสามารถอ่านเพิ่มเติมเกี่ยวกับมิถุนายน
ภายใต้สถานการณ์ปกติ ผลลัพธ์ของการวัดที่อ่อนแอ การเลื่อนโดยเฉลี่ยของตัวชี้ที่โต้ตอบกับระบบที่เตรียมการเหมือนกันจำนวนมาก จะเหมือนกันทุกประการกับผลลัพธ์ของการวัดแบบดั้งเดิมหรือ “แข็งแรง” กล่าวอีกนัยหนึ่งคือ “ค่าความคาดหวัง” ที่เราทุกคนได้รับการสอนให้คำนวณ
เมื่อเราเรียนรู้ทฤษฎีควอนตัม อย่างไรก็ตาม ความแรงต่ำของการวัดนำเสนอชุดข้อมูลเชิงลึกใหม่ทั้งหมดในโลกควอนตัมโดยให้แนวทางการดำเนินงานที่ชัดเจนแก่เราเพื่อพูดคุยเกี่ยวกับสิ่งที่ระบบกำลังทำระหว่างการวัด สิ่งนี้สามารถเข้าใจได้โดยการพิจารณาโปรโตคอลที่เรียกว่าการเลือกภายหลัง (ดูรูปที่ 1)
ทุกคนเต็มใจที่จะพูดคุยกับคนแปลกหน้าและหารือเกี่ยวกับปัญหาและชีวิตของพวกเขา คอยติดตามโพสต์เพิ่มเติมเกี่ยวกับงาน ซึ่งครอบคลุมอคติและเหมารวม นักฟิสิกส์ที่เปลี่ยนแปลงและเลรอย ชวาร์ตซ์ได้ใน “ แผนเร่งความเร็ว ปรากฏในนิทรรศการศิลปะของสมิธโซเนียน ” ซึ่งมีภาพถ่ายผลงาน
หากต้องการดูว่าการเลือกหลังการเลือกเป็นอย่างไร ลองพิจารณาการทดลองง่ายๆ กัน สมมติว่าเราเริ่มต้นที่เวลาt = 0 โดยวางอิเล็กตรอนบางตัวให้แม่นยำที่สุดที่ตำแหน่งx = 0 เรารู้จากหลักการความไม่แน่นอนของไฮเซนเบิร์กว่าความเร็วของพวกมันจะไม่แน่นอนอย่างมาก ดังนั้นเราจะไม่มีทางรู้เลยว่า
อิเล็กตรอน
จะอยู่ที่ใดหลังจากนั้น พูด 1 วินาที แต่ถ้าเราวางเครื่องตรวจจับไว้ห่าง 1 เมตรที่x = 1 อิเล็กตรอนใดๆ ก็ตามจะมีโอกาสถูกพบที่นั่นที่t = 1 เสมอ เพราะคลื่นแพ็กเก็ตกระจายออกไปทั่วอวกาศ อย่างไรก็ตาม เมื่อเราทำการวัดว่าเวฟแพ็กเก็ตอยู่ที่ใด มันอาจยุบลงเหลือที่x = 1 หรืออยู่ที่อื่น
สมมติว่าเรานำอิเล็กตรอนตัวใดตัวหนึ่งซึ่งปรากฏที่x = 1 ซึ่งเป็นสิ่งที่เราหมายถึงหลังจากการเลือกแล้วถามตัวเองว่าเดินทางได้เร็วแค่ไหน ใครก็ตามที่มีสามัญสำนึกจะบอกว่ามันจะต้องเคลื่อนที่ด้วยความเร็วประมาณ 1 เมตร/วินาที เพราะมันมาจากx = 0 ถึงx = 1 ใน 1 วินาที แต่ใครก็ตามที่ได้รับการฝึกฝน
กลศาสตร์ควอนตัมมาเป็นอย่างดีจะรู้กฎ: เราไม่สามารถรู้ตำแหน่งและความเร็วพร้อมกันได้ และอิเล็กตรอนไม่ได้เคลื่อนที่ไปตามวิถีโคจรเฉพาะใดๆ จากx = 0 ถึงx = 1 และเนื่องจากเราไม่เคยวัดความเร็วโดยตรง เราจึงมี ไม่มีสิทธิ์ถามว่าค่านั้นคืออะไร เพื่อดูว่าเหตุใดผู้ติดตามของบอร์
จึงไม่ยอมรับข้อสรุปที่ดูเหมือนมีเหตุผลที่ว่าอิเล็กตรอนเดินทางด้วยความเร็ว 1 เมตร/วินาที ลองจินตนาการว่าจะเกิดอะไรขึ้นหากคุณตัดสินใจวัดความเร็วหลังจากปล่อยอิเล็กตรอนที่ x = 0 แต่ก่อนที่จะมองหามันที่x = 1. ในช่วงเวลาของการวัดความเร็วนี้ คุณจะพบผลลัพธ์แบบสุ่ม
(โปรดจำไว้ว่าการเตรียมการทำให้เกิดความไม่แน่นอนของความเร็วอย่างมาก) แต่การวัดความเร็วก็จะรบกวนตำแหน่งด้วยเช่นกัน ไม่ว่าคุณจะพบความเร็วเท่าใดก็ตาม อิเล็กตรอนจะ “ลืม” ว่ามันเริ่มต้นที่x = 0 และจบลงด้วยโอกาสเพียงเล็กน้อยที่จะปรากฎที่x= 1 ไม่ว่าคุณจะวัดความเร็วเท่าใดก็ตาม
ไม่มีสิ่งใด
เกี่ยวกับการวัดของคุณที่จะแนะนำว่าอิเล็กตรอนที่ไปถึงx = 1 มีโอกาสมากหรือน้อยกว่าที่ 1 เมตร/วินาที มากกว่าอิเล็กตรอนที่ไม่มีแต่ถ้าคุณทำการวัดความเร็วที่อ่อนพอ – โดยใช้อุปกรณ์ที่เหมาะสม – คุณจะลดการรบกวนที่การวัดทำให้ตำแหน่งของอิเล็กตรอนลดลงจนเกือบเป็นศูนย์ ดังนั้น
หากคุณทำซ้ำการวัดดังกล่าวกับอนุภาคหลายๆ ตัว เศษบางส่วนของพวกมัน (หรือ “กลุ่มย่อย” เพื่อใช้ศัพท์เฉพาะ) จะพบได้ที่ตัว ตรวจจับ x = 1 ในวินาทีต่อมา หากต้องการถามเกี่ยวกับความเร็วของอิเล็กตรอนในกลุ่มย่อยนี้ เราสามารถทำในสิ่งที่เป็นธรรมชาติสำหรับนักฟิสิกส์คลาสสิกทั่วไป:
แทนที่จะหาค่าเฉลี่ยตำแหน่งของพอยน์เตอร์ทั้งหมด ให้เฉลี่ยเฉพาะเซตย่อยที่มีปฏิสัมพันธ์กับอิเล็กตรอนที่ตรวจจับได้สำเร็จที่ x = 1ความเป็นทางการของค่าอ่อนเป็นสูตรง่ายๆ สำหรับ “การวัดแบบมีเงื่อนไข” ดังกล่าว หากระบบถูกจัดเตรียมในสถานะเริ่มต้น | ฉัน〉 และต่อมาพบในสถานะสุดท้าย | f〉
จากนั้นการเลื่อนเฉลี่ยของตัวชี้ที่ออกแบบมาเพื่อวัดA ที่สังเกตได้บางตัว จะสอดคล้องกับค่า 〈f | ก | ฉัน〉/〈ฉ | ฉัน〉 โดยที่ 〈f | ฉัน〉 คือการซ้อนทับกันของสถานะเริ่มต้นและสถานะสุดท้าย หากไม่มีการดำเนินการหลังการเลือกเลย (เช่น หากคุณหาค่าเฉลี่ยการเลื่อนของตัวชี้ทั้งหมด
โดยไม่คำนึงว่าพวกมันไปถึงสถานะสุดท้ายใด) สิ่งนี้จะลดเป็นค่าความคาดหมายเชิงควอนตัมเชิงกลตามปกติ 〈i| ก | ฉัน〉หากไม่มีกระบวนการหลังการคัดเลือก การวัดค่าที่อ่อนแอก็สอดคล้องกับระเบียบแบบแผนควอนตัมมาตรฐาน แต่ถ้าคุณเลือกภายหลัง การวัดค่าที่อ่อนแอจะให้สิ่งใหม่ของจูนหลายภาพ
สิ่งสำคัญคือต้องสังเกตว่าเราไม่สามารถระบุได้ว่าอนุภาคใด ๆ ตามวิถีโคจรใด ๆ เหล่านี้ แต่ละจุดบนเส้นโคจรจะอธิบายเฉพาะค่าเฉลี่ย เท่านั้นตำแหน่งที่เราคาดว่าจะพบหากเราดำเนินการวัดตำแหน่งที่ไม่แน่นอนเป็นพันๆ ล้านครั้ง และเลือกภายหลังเพื่อค้นหาอนุภาคในภายหลังบนเส้นทางโคจรเดียวกัน
แนะนำ ufaslot888g
